本规范的液面晃动波高计算值和按API g 式中 根据有限元法计算的脉冲动液压力沿高度近似于高次抛物线分布 在中频段（由T 当无实测值时 根据式（19） 应根据场地类别和设计地震分组按表D.3.1-2采用 M T 按直线变化到T＝0.1s处达η w 罐壁底部水平地震剪力应按下列公式计算 日本标准《钢制焊接油罐结构》JIS 罐体影响系数Y 决定于地震最大位移 ——1/3罐高处壁厚 到15s） 而且只对应于n＝1的梁式振动 v 之间 ξ——油罐的阻尼比 从小模型罐的屈曲试验中发现罐的失稳主要由n＝1梁式分量控制 c h 脉冲压力和对流压力的最大值叠加 ——储液晃动基本周期（s） max 曲线下降段的衰减指数应按下式确定 3 -特征周期 小于0时 α——地震影响系数 - 油罐所受的地震作用包括罐体重量产生的惯性力和储液的动液压力两部分 ——在水平地震作用下 s 式中 r 0 D.3.2 设计基本地震加速度值 g 此段 当T（s）大于6.0s时 s 基本周期在0.1s～0.5s的范围内 因而可忽略第一项的1 1 故 合力作用点于1/2液面高度 D——油罐内径（m） max 所以式（D.3.7-1）中应使C 2 g Q 衰减直到T＝5T 2 到T＝5T 式（D.3.6）T ——设计液位高度（m） 需要确定总水平地震力的作用高度才能求出地震作用弯矩 R 1985年9月18日墨西哥地震记录分析表明 储液和油罐耦联振动 及地震影响系数最大值α 中间值采用插入法计算 本规范所采用的设计反应谱（即地震影响系数曲线）是根据油罐的特点 为空罐的振动周期 1 但此法不适用容量大于5000m 式（15）中 我国《工业设备抗震鉴定标准》认为 又因为试验结果β 取 油罐基本周期以及阻尼比确定 取η＝1.0 阻尼调整系数应按下式确定 w 2 即可达到动液压力的10％左右 ——储液晃动基本周期（s） ——耦联振动周期系数 g 在现行国家标准《构筑物抗震设计规范》GB 并经简化而得 式中 但其中n＝1的梁式分量约占总量的30％～50％ D.3.9 曲线是根据Housner推导并被API 坂井公式如下 0.2 w α g 用K 抗震设防烈度及设计地震分组应符合现行国家标准《构筑物抗震设计规范》GB 的油罐 所以反应谱中小于5T ηα 水利水电科学研究院抗震所在5m×5m大型三向振动台上的3000m w 液面晃动（产生对流压力）的基本周期在3s～13s 对于自由搁置的油罐在地震作用下的运输系数采用上述数值是否合适 式中 B r g API w 式（27）是将脉冲压力分量和对流量压力分量采用平方和开方（SRSS）法组合 c 虽然油罐在振动时发生翘离 α 3 罐壁底部的水平剪力（MN） 分别输入EICentro地震波 D.3.8 但试验得出的晃动周期仍与按式（D.3.6）计算的结果非常近似 在计算液面晃动波高时 α1 E——弹性模量 w ξ——油罐的阻尼比 为简化计算 对原规范地震影响系数α曲线进行了修改 罐内液面晃动波高应按下式计算 设计地震分组 当T（s）小于或等于6.0s时 即参加脉冲作用的罐内储液等效质量m 应取0 3 z 根据T值 w 对于浮顶油罐 式中 650等规范广泛采用的 有浮顶覆盖较无浮顶覆盖时的自由液晃动周期下降3％～5％ D——罐直径（m） 经Clough修正后为h 径 -水平地震影响系数最大值 α-水平地震影响系数 R 应按下式计算 由大量计算结果统计得出的罐体自重惯性力仅为动液压力的1％～5％ 3） 试验综合反映了罐壁多波变形 规律衰减 50191的规定 引入Y 3 T η 式中 的大型油罐 加州大学Clough等对0.02阻尼比采用实际反应谱计算时动力系数β取为4.3 应取0.05 随着阻尼减少至0.005而乘以系数1.79 一一总水平地震作用在油罐底部所产生的地震弯矩（MN·m） 2 通常称为脉冲压力 式中 我们在5m×5m的振动台上进行了50000m 时 储液自身的晃动 在地震力作用下会发生两种震动 ≤3.044时 地震作用 ——阻尼调整系数 v 翘离等因素的影响 g w 重心位置距底部为0.44H 罐壁底部的水平剪力（MN） 计算地震作用时 ＝2大3倍～4倍 水平地震影响系数最大值α ——罐液耦联振动基本周期（s） g ——动液系数 m——产生地震作用的储液等效质量（kg） 水平地震作用下 v w 本条所采用的反应谱是按阻尼比ξ＝0.05来确定的 应按下式计算 该标准中选取速度谱段进行波高计算 （3） α 得出 由加速度型地震所激发 g D.3.1 使罐体惯性力影响为4×0.025 并将水的密度ρ ）] max 然后保持此值到T 2 应取0.05 3 650附录E计算的重要性为1的油罐液面晃动波高值基本一致 3 F 弹性变形和多波变形 /2 由于推荐的反应谱动力系数最大值β α g 油罐的地震影响系数应根据建罐地区的抗震设防烈度 8501认为 ＝ 油罐的脉冲动液压力重心对于国内大部分储罐在 1 作为总水平地震作用的合力点高度 不同周期的地震反应分量最大值可采用分量的平方和开方（SRSS）法求得总的反应 根据D/H ×为2.25 用式（23）计算的结果和其他方法计算的结果对照见表26 max 值与用速度势理论得出的精确解相同 2 式中 D.3.7 又因地震加速度的卓越周期在1s以内 本规范在计算液面晃动波高时 值由表D.3.5查取 2 将罐体惯性力 1） 和半径的比值小于1.5 ——罐体影响系数 w 是由Housner根据油罐底部固定 即设想从储液上表面到深度为1.5倍半径处有一刚性水平薄膜把储液分成上 值由下式求得 r——曲线下降段的衰减指数 油罐地震影响系数 Housner方法是将罐体下部深度低于1.5倍半径的储液当作刚体来考虑 时 目前只有通过试验得出 代入 故分别计算脉冲压力与对流压力 应取0.55 此段反应谱按[ 应按式（D.3.2-4）计算确定 ——设计液位高度（m） r 由D/H 本条在计算储液晃动波高时 H 0 α 试验结果表明 在地震影响系数α曲线图中 当充液高度H 环梁及地基 3 即 D.3.6 D.3.4 α 3000m w 应按实测取值 中间值采用插入法计算 即设计动液压力不宜小于刚性的动液压力 至于大于5T 7024在应用时又改变成 则可将式（15）简化为 在原规范基础上进行了 2 因为油罐耦联振动周期为0.3s左右 取0.4 max 将g＝9.81m/s 就脉冲压力而言 的条件导出的近似解 该方法考虑到油罐及其储液的两种反应形式 H处恰是上下两圈壁板交界处 ——油罐储液总质量（kg） 所以仍借用反应谱概念取β 2 η 储液晃动基本周期应按下式计算 的长周期分量的反应谱曲线 8501中将该重心提高到0.42H max K 两个油罐模型振动试验 η 罐液耦联振动（产生脉冲压力）的基本周期在0.1s～0.5s 其周期小于5T 不发生流动 g 2 H 详见表27 η ——晃动周期系数 2 ）主要决定于地震动最大速度 R——油罐内半径（m） （1） 应取0.05 w max 及50000m 式（D.3.7-1）中各项系数的确定原则分析如下 1 max z （4） 1 值应按表D.3.7选取 地震影响系数 为了简化计算 按 储液晃动时阻尼比应取0.005 D.3.3 g 100cm/s 式中 浮顶和内浮顶油罐应取0.85 所以对有浮顶的油罐 ——液面晃动波高（m） ——阻尼调整系数 地震影响系数α为动力系数β与地震系数k的乘积 API 短周期部分不再进行阻尼修正 Housner根据理想流体的条件导出了晃动波高h的公式 η z 弹性反应谱理论是现阶段抗震设计的最基本理论 液体的运动只限于上部分 H——储液高度（m） 编制原规范时 应按实测取值 具体方法有 当计算罐壁底部水平地震剪力及弯矩时 场地类别 2） ——液面晃动波高（m） 2） T 是考虑罐壁惯性力的影响 固定顶油罐应取1.0 η 应按表D.3.1-1采用 的不同比值 而日本抗震规范取β为3 F 分别计算晃动和脉冲两种等价质量的作用高度 中间值用插入法计算 用有限元计算T D.3.7 当计算罐内液面晃动液高时 α 此法将不同时出现的短周期地震作用和长周期地震作用相叠加 情况下和罐内储液总质量的比值 导向用管与导向用套管上的盖板间的允许最小间隙应满足下式要求 即 1） 650采用Housner刚性壁理论 根据D/H由表D.3.6查取 国内外资料认为按照反应谱理论 δ α1 -直线下降段的下降斜率调整系数 s （T 显然偏于保守 η D.3.6 并偏于安全地取消了 ——综合影响系数 m （2） 由于本规范中反应谱对应的阻尼比为5％ 4064-93在条文说明中指出 和3000m 注 后来美技术情报司TID 当 η 50191-2012中采用的相应阻尼比的反应谱曲线相一致 可以忽略罐体自重惯性力 至0.46H 人工模拟地震波和正弦共振三波 4） △F一一允许最小间隙（m） 对不同场地的相应动力系数β为2～2.25 ——在水平地震作用下 α D.3.5 上述根号中第二项远大于1 α c 与模型试验结果极接近 1 即n＝1的分量为60％～100％的刚性壁动液压力 于0.375H 可取α＝η 及50000m JIS 结果见表25 考虑到与原储油罐抗震标准的延续性 W——液体总重 3 T采用罐液耦联 而动液压力又可分短周期的脉冲压力和长周期的液体晃动的对流压力 小于0.55时 ＝ 各与罐体惯性力叠加后分别进行抗震强度验算 B ＝1.5 盛装储液的油罐 1/3 对于固定顶油罐 综合影响系数C 增加了罐型系数η 式（20）及式（22） 应按图D.3.1确定 此时 C 根据液体晃动基本周期T 罐壁和罐顶加上一部分储液与罐壁一起作一致的运动 是由远震的位移型地震所激发 在大振动台试验中得出动液压力虽然为2倍的刚性壁动液压力 国内外规范对油罐地震作用均按地震反应谱理论计算 反应谱的高频段（T＝0到T＝T w T采用储液晃动 D.3.4 故取Y 3 当不考虑罐型系数时 罐壁顶部的反应加速度常为地面加速度的8倍～10倍 η max 储液的晃动波高在有浮顶时约为无浮顶时的50％” g——重力加速度 G和K＇值代入 式中 JIS 罐壁底部的地震弯矩应按下式计算 经试验证明在现有记录的地震条件下所激发的液面晃动对流压力极小 模型罐试验表明 w 应按实测取值 随着阻尼减少 对于最大储存容量小于10000m 动液系数F 的曲线与现行国家标准《构筑物抗震设计规范》GB D.3 在长周期晃动时 当水平地震影响系数的计算值小于0.05 即动力系数比储液动力系数β 曲线（图D.3.1）的阻尼调整和形状参数应符合下列规定 “试验结果证明 即 z c λ——λ＝0.067 1 1 其形状为由T＝0的α＝0.45α 本规范采用式（D.3.7-1） 地震反应加大 1 ——罐型系数 g ξ——油罐的阻尼比 面晃动波高h D.3.10 储液晃动 储液晃动时阻尼比应取0.005 -3 现行行业标准《常压立式储罐抗震鉴定技术标准》SY w w h 时 在各种罐体直径D与最大允液高度H 取9.81m/s 式中 故应修正 及地震影响系数最大值 v 罐壁质量约为罐内储液质量的1％～5％ r 代替式（21）中的0.374×10 一一液面晃动波高（m） D.3.1 ）主要决定于地震最大加速度 为1.10 储油罐的地震动力系数只在底部固定的时候才有理论解 为 与试验结果接近 T 值是按下列公式确定的 1 本规范采用了0.45H 650附录E 因此本规范用刚性壁动液压力作为基准应该乘以2 且此法所取稳定核算的许用临界应力值偏低 c -阻尼调整系数 w ＝0.85 随不同土壤而异的阻尼修正系数为1.7～2.3 时接近 基本周期在3s～14s的范围内 时 由式（D.3.7-1）求出了总水平地震力后 注 液耦合振动理论 当充液高度H 振动基本周期T 试验得出的动液压力大体为刚性壁理论的动液压力的2倍（即β＝2） 当 平均为2.5％ 则 之间 按壳 即H 1 为简化计算 而晃动阻尼比为0.5％ α K —一直线下降段的下降斜率调整系数 场地类别应按业主提供的书面资料确定 50191的基础上 当无实测值时 D.3.8 故仅计算脉冲压力而不计算晃动压力 K＇ 水的阻尼 式中K max 本次修订将罐内液面晃动波高公式修改为h r-曲线下降段衰减指数 浮顶随液面晃动 r一一曲线下降段的衰减指数 ＝2.25 max w ＋0.46 当无实测值时 一5T Y 为充液影响系数 D.3 故取该两圈壁厚的平均值 δ K 0 特征周期T 2 R——油罐内半径（m） 其中D为油罐直 取1.10 根据以上结果 w ＝2已包括水的阻尼影响在内 本规范取C B R——油罐内半径（m） 当采用反应谱理论计算波高时 T-油罐自振周期 基本周期T η 直线下降段的下降斜率调整系数计算应符合下列规定 由加速度反应谱查出 s η 反应谱特征周期T ——地震影响系数 c ——罐壁距底板1/3高度处的计算厚度（m） 称为对流压力 v 应按本规范图D.3.1采用 而下部分液体如刚体一样固定在罐壁上 下两部分 采用势流理论并考虑流体黏性影响后导出液 F r 1/3 对于储罐当 油罐模型振动试验和天津大学海船系小型塑料模型油罐振动试验结果表明 项后 8501中规定液面晃动波高为 H max 两种地震反应不会同时发生 h 根据式（25）可得出表27 日本及美国的设备抗震标准中规定的修正系数见表28 按梁的理论用解析法得出各种罐的动液压力合力点在（0.44～0.5）H Yβ＝1 在低频段（由T＝5T 取系数η＝0.85是有试验支持的 工程上刚性壁动液压力计算一般均采用Housner近似理论公式 Q 为0.4 地震作用 1 我国《工业设备抗震鉴定标准》由于规定动液压力在罐壁沿液面高度均匀分布 ≥3.044时 D.3.9 w 储液晃动时阻尼比应取0.005 应取0.05 α——地震影响系数 并且取速度谱值为 v 为设计最高液位 与半径的比值大于1.5 并应按图D.3.1采用 油罐的罐液耦联振动基本周期应按下式计算